Главная   Добавить в избранное Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью | реферат


Рефераты, дипломные работы, курсовые работы, доклады, сочинения, шпаргалки, изложения, топики, бестселлеры - скачать бесплатно Рефераты, дипломные работы, курсовые работы, доклады, шпаргалки и т.п - у Нас можно скачать бесплатно.
 Поиск: 
Категории работ:
Рефераты
Дипломные работы
Курсовые работы
Шпаргалки
Доклады
Сочинения
Изложения
Топики
Бестселлеры
Авторские материалы
Отчеты

 

 


Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью - реферат


Категория: реферат
Рубрика: Радиоэлектроника
Размер файла: 95 Kb
Количество загрузок:
1
Количество просмотров:
278
Описание работы: реферат на тему Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью
Смотреть
Скачать


ЗАДАНИЕ

1.Изучить общие сведения и формулы.
2.Построить зависимость электрической компоненты поля от глубины проникновения.
3.Вычислить затухание на глубине Н=0,5 м, ?=10 м, в пресной воде (?=80, ?=10-3 См/м)

Введение
Распространение электромагнитных волн широко рассматривается в литературе, но в ней большое внимание уделяется распространению волн в диспергирующих средах и законам геометрической оптики. В данной работе рассматривается связь характеристик распространения с параметрами среды и затухание элекромагнитных волн в средах с конечной проводимостью
Основная часть
1. Вывод уравнений для плоских волн

Рассмотрим электромагнитный волновой процесс, векторы и которого могут быть представлены в виде
=(?,t), =(?,t) (1.1)

Рис. 1.1. Направление распространения плоской волны
Здесь (рис. 1.1.) есть расстояние от начала координатной системы до плоскости


а является постоянным единичным вектором. Так как производные по координатам будут равны и т. д., то


(1.2)
(1.3)

Следовательно, для плоской волны уравнения Максвелла принимают вид

(1.4)
,
Последние два уравнения означают независимость проекций и на направление распространения от координаты ?, т. е. E? =const и H?=const в данный момент времени. Исследуем их поведение во времени. Для этого второе уравнение (1.4) умножим скалярно на :

Так как

то

и


или , т.е. dH? = 0, H? = const. Для исследования поведения E? умножим скалярно первое из уравнений (1.4) на :

Так как , получаем

Прибавим к этому равенству




Следовательно, при конечной ? компонента E? экспоненциально убывает со временем, т. е. статическое электрическое поле не может поддерживаться внутри проводника.
Найдем уравнения для и отдельно. Для этого продифференцируем по t первое из уравнений (1.4)

Найдем из второго из уравнений (1.4), продифференцировав его по ?:

Получаем

откуда

, так как
Отсюда следует
(1.6)
Аналогично
(1.7)
Эти уравнения можно решить методом разделения переменных, идем решение для комплексной амплитуды Е поля , Положив
E=f1(?)f2(?)
Получаем

(1.8)
Общее решение для f1 будет

Частное решение для f2 возьмем в виде

Таким образом, решением для будет выражение

Решая уравнение (1.7), получим аналогичное решение для

Подставив эти значения во второе из уравнений (1.4), получим

откуда

Так как ? в этом равенстве может принимать любые значения, коэффициенты при экспонентах должны равняться нулю:


Поэтому

(1.9)
Отсюда следует ()=0 (так как ([])=0), т. е. векторы и ортогональны к направлению и друг к другу.
2. Связь характеристик распространения с параметрами среды
Установим связь между р и k. Из (1.8) получим

(2.1)
Если задана периодичность в пространстве, т. е. k, то р можно найти из уравнения (2.1)

Тогда


где

Распространение возможно, если q действительно. Волновой процесс, в котором поверхности равных амплитуд и поверхности равных фаз являются плоскостями, называется плоской волной. Простейшим случаем плоской волны является плоская однородная волна. В плоской однородной волне плоскости равных амплитуд совпадают с плоскостями равных фаз. Фазовая скорость такой волны будет равна


Если , то q — мнимое, и распространения нет: существует
пространственная периодичность по ? и монотонное затухание. Начальная форма волны не смещается вдоль оси ?, волновое явление вырождается в диффузию.
Частный случай временной зависимости р = i?. Тогда

(2.2)
Таким образом, при волновое число k комплексно. Обозначим k=?+i?, где ? — фазовая константа, ? — коэффициент затухания. Тогда


(2.3)

Следовательно, при р=i? имеет место волновой процесс с затуханием, если .
Исследуем фазовую скорость волны в среде с конечными ? и ?. Поскольку волновое число комплексно: k=?+i?, имеем

(2 считаем равным нулю).
В общем случае 1 также комплексно: ,

где ?, ?, , ? — действительные числа. Отсюда получаем выражение фазовой скорости

Действительно, так как представляет скорость, с которой движется плоскость постоянной фазы
=const
то

откуда

Для определения степени затухания и фазовой скорости нужно вычислить ? и ?. Из уравнений (2.3) получаем


Введем обозначение


тогда

или

Здесь нужно оставить знак +, так как ? — действительное число
(2.4)
Аналогично получим для ?
(2.5)
Отсюда находим фазовую скорость
(2.6)
Зависимость фазовой скорости от частоты сложная: если ?, ?, ? не зависят от частоты, то с увеличением ? фазовая скорость увеличивается, т. е. в сложной волне гармоники убегают вперед.
Рассмотрим зависимость поглощения ?, определяемого равенством (2.5), от электрических характеристик среды. Член представляет отношение , так как . Следовательно,

Но , поэтому при tg?> 1 формулы (2.4), (2.5) можно упростить и привести к виду


Фазовая скорость

3. Вычисление затухания в данной среде
Электромагнитная волна ?=10м проникает в воду пресного водоема (?=80, ?=10-3См/м) на глубину 0,5м.


, tg?



 




 
Показывать только:

Портфель:
Выбранных работ  

На данный момент в нашей базе:
Рефераты: 60160
Дипломные работы: 626
Курсовые работы: 2381
Шпаргалки: 1034
Доклады: 12078
Сочинения: 5238
Изложения: 1016
Топики: 1546
Бестселлеры: 9
Авторские материалы: 6802
Отчеты: 1

Всего работ: 90891

Рубрики по алфавиту:
АБВГДЕЖЗ
ИЙКЛМНОП
РСТУФХЦЧ
ШЩЪЫЬЭЮЯ

 

 

Ключевые слова страницы: Затухание ЭМВ при распространении в средах с конечной проводимостью | реферат

НеСтудент © 2022 - Все для студентов, студенческие работы, студенческий портал.